Застосування суворо монохроматичного світла для визначення поглинальної здатності розчину можливо тільки в спеціальних приладах-спектрофотометрах, які дають можливість встановлювати співвідношення між довжиною хвилі випромінювання і його поглинанням в широкому діапазоні довжин хвиль. Поряд з цими приладами в практиці для визначення поглинання світла пофарбованими розчинами знайшли широке застосування більш прості прилади - фотоколориметри, в яких застосовується світло монохроматизованому в значно меншому ступені, ніж у згаданих вище приладах. У більшості з них в якості джерела світла служить лампочка розжарювання з вольфрамової ниткою. Розподіл енергії по спектру у цієї лампи далеко не ідеально, так як значна частина енергії припадає на частку інфрачервоних променів. За вирахуванням всіх втрат на частку видимого випромінювання припадає близько 10% загальної енергії. [4]
У природі суворо монохроматичне світло. як правило, не зустрічається, оскільки, як уже зазначалося, різні події порушують стаціонарний характер коливань в джерелі випромінювання. Математикам відомо так зване перетворення Фур'є, за допомогою якого практично будь-яка функція може бути представлена у вигляді розкладання на гармоніки. Залежність інтенсивності таких гармонік від довжини хвилі називається спектром випромінювання. [5]
Як видно, суворо монохроматичне світло отримати неможливо, світло - це принципово немонохроматичним (несинусоїдальний) хвиля. [6]
Він придатний тільки для строго монохроматичного світла. В цьому випадку використовуються фільтри, які пропускають світло, відповідний лініях певної довжини хвилі. В інших випадках застосовуються безперервні джерела світла, наприклад воднева або вольфрамова лампа, і для отримання монохроматичного променя використовують світлофільтр з вузькою областю пропускання або монохроматор. Сучасні фотоелектричні спектрофотометри засновані, як правило, на останньому принципі. [7]
Створити два джерела світла, що випромінюють строго монохроматичне світло одного періоду, практично неможливо, а отже, отримати стійку інтерференцію світла від двох або декількох незалежних джерел також практично не можна. [8]
Створити два джерела світла, що випромінюють строго монохроматичне світло одного періоду, практично неможливо, а следоват. [9]
Створити два джерела світла, що випромінюють строго монохроматичне світло одного періоду, практично неможливо; отже, отримати стійку інтерференцію світла від двох або декількох незалежних джерел також практично не можна. [10]
У деяких випадках з метою отримання строго монохроматичного світла слід користуватися джерелом світла, який дає лінійчатий спектр. У цьому випадку окремі монохроматичні потоки порівняно легко виділити навіть за допомогою простих абсорбційних світлофільтрів. [11]
Причому теоретичний розрахунок інтерференційної картини ведеться для строго монохроматичного світла. [12]
Крім того, атоми енергії відносяться виключно до строго монохроматичному світлі. тоді як процес випромінювання ми уявляємо собі часто як неправильні електромагнітні імпульси, що розкладаються в гармонійні коливання гратами або призмою. [13]
Через вплив ширини щілини вимірювання проводяться не в строго монохроматичному світлі. Таким чином, lg (T0 / T) V висловлює гадану оптичну щільність, отриману при установці приладу на значення хвильового числа v, а не справжню яка поглинає здатність в законі Бера - Ламберта. [14]
До цього часу ми припускали, що дзеркала Френеля висвітлюються строго монохроматичним світлом з довжиною хвилі К. Якщо використовується білий світ, який представляє набір хвиль з безперервним спектром частот і значень довжин хвиль від 3900 А 3 9 10 - 7 м (фіолетова межа спектра) до 7500 А 7 5 10 - 7 м (червона межа), то інтерференційні максимуми мають вигляд райдужних смуг. Фіолетовий край кожної смуги відповідає меншому значенню у, ніж її червоний край. [15]
Сторінки: 1 2 3